在管式換熱器中，壁面兩側(cè)流動的高、低溫介質(zhì)在進行熱交換時，板式換熱器兩側(cè)介質(zhì)的熱力參數(shù)發(fā)生變化，壁面金屬的蓄熱量也有所改變。

    一、假設

    為導出反映換熱器內(nèi)介質(zhì)流動及換熱情況的墓礎方程，作如下的分析和假定:

    （I）用一根等效的受熱管表示換熱器所有的平行并聯(lián)管束，其長度與管束相同，介質(zhì)通流面積為并聯(lián)各管之和:

    （2）壁面沿周界的內(nèi)外側(cè)均勻地吸熱或放熱:

    （3）因換熱器的間壁很薄，因此不考慮金屬壁的徑向熱阻（即壁的內(nèi)外層之間無溫差存在），而沿金屬軸向的熱阻假設為無限大;

    （9）介質(zhì)與金屬壁在徑向進行換熱，而不考慮軸向換熱:

    （5）在同一橫截面內(nèi)溫度分布、速度分布是均勻的，并且管內(nèi)介質(zhì)只沿軸向流動，

    無內(nèi)部環(huán)流;

    （6）不考慮換熱器向周界的散熱損失。

    基于以上假設，將換熱器中的介質(zhì)流動及傳熱過程作為一維問題處理.當建立其動量、質(zhì)量、能量守恒方程時，在等效受熱管內(nèi)取一長度為dL的流體微元體，該微元體有確定的介面（即由流體進、出口截面和管壁面構成），其橫截面積為A2,管中心所處的位置高度為z,微元體內(nèi)介質(zhì)的流速為”壓力和密度分別為p:、P,.

    二、動t守恒方程

    設在微元體上的作用力有表面力、I擦力和質(zhì)至力，如圖2-5所示，下面逐項加以分析。

    三、質(zhì)里守恒方程（連續(xù)性方程）

    設微元體內(nèi)的介質(zhì)流NMI只是長度I和時間七的函數(shù).單位時間內(nèi)流人微元體的介質(zhì)流量 流體介質(zhì)的熱力學狀右參數(shù) 表征漣體介質(zhì)的熱力學狀吝的參數(shù)有:沮度B,壓力p、密度P,治九、內(nèi)能“和翁，六個參數(shù).計算時可以任念選排其中兩個狀態(tài)今數(shù)作為自變t,而余下的四個狀態(tài)今數(shù)就是因變址。自變倫的選擇根據(jù)動態(tài)特性I十算時所采取的能址。質(zhì)見平衡方程的形式而定，若將腸于求得的狀態(tài)參數(shù)作為自變蔽.就會給計算帶來方便.不過，通常按習慣可將 B.p作為自變母，其他各狀態(tài)棄數(shù)表示為